Characteristic Analysis of Diffraction from the Restricted Output End Surface of Single Mode Pl

Ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ　Ａｎａｌｙｓｉｓ　ｏｆ　Ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　Ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　Ｏｕｔｐｕｔ　Ｅｎｄ　Ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　Ｓｉｎｇｌｅ　Ｍｏｄｅ　Ｐｌａｎａｒ　Ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ＬＩ　Ｌｉａｎ—ｈｕａｎｇ　，ＧＵＯ　Ｆｕ—ｙｕａｎ　，ＷＡＮＧ　Ｌｉ—ｘｉａｎｇ　，ＨＵ　Ｌｉｎ－ｓｈｕｎ　（１．Ｆｕｊｉａｎ　Ｐｒｏｖｉｎｃｉａｌ　Ｋｅｙ　Ｌａｂｏｒａｔｏｒｙ　ｏｆ　Ｐｈｏｔｏｎｉｃ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ　ｏｆ　Ｌａｓｅｒ＆Ｏｐｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｆｕｊｉａｎ　Ｎｏｒｍａｌ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｆｕｚｈｏｕ　３５０００７，ＣＨＮ；２．Ｄｅｐａｒｔｍｅｎｔ　ｏｆ　Ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ　Ｓｃｉｅｎｃｅ＆Ｅｌｃｅｔｒｏｎｉｃ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ，Ｚｈｅｊｉａｎｇ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｈａｎｇｚｈｏｕ　３１００２７，ＣＨＮ）　Ａｂｓｔｒａｃｔ：Ａｓ　ｆｏｒ　ｓｉｎｇｌｅ　ｍｏｄｅ　ｓｙｍｍｅｔｒｉｃ　ｓｔｅｐ　ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ　ｉｎｄｅｘ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ’　ｗｈｅｎ　ｉｔｓ　ｏｕｔｐｕｔ　ｅｎｄ　ｉｓ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ，ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｉｓ　ｄｅｒｉｖｅｄ．Ｉｔ　ｃａｒｔ　ｂｅ　ｅｘｐｒｅｓｓｅｄ　ａｓ　ｔｈｅ　ｃｏｎｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｈｅ　Ｄｉｒａｃ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｔｈｅ　Ｓｉｎｃ　ａｎｄ　Ｌｏｒｅｎｚ　ｆｕｎｃｔｉｏｎｓ．　Ｉｔ　ｉｓ　ｈｅｌｐｆｕｌ　ｔｏ　ｄｅｅｐｅｎ　ｔｈｅ　ｒｅｃｏｇｎｉｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ．Ｔｈｅ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｉｓ　ｄｉｓｃｕｓｓｅｄ．Ｔｈｅ　ｖａｒｉａｔｉｏｎａｌ　ｃｕｒｖｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ａｎｇ１ｅ　ｗｉｄｔｈ　ａｔ　ｈａｌｆ　ｍａｘｉｍｕｍ　ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ　ｏｆ　ｃｅｎｔｒａｌ　ｂｒｉｇｈｔ　ｆｒｉｎｇｅ　ｖｅｒｓｕｓ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｉｓ　Ｄｒｅｓｅｎｔｅｄ　ｂｙ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ，ａｎｄ　ｔｈｅ　ｆｉｔｔｉｎｇ　ｃｕｒｖｅ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｅｘｐｏｎｅｎｔｉａｌ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｉｓ　ｃｌｏｓｅ　ｔｏ　ｉｔ・　Ｋｅｙ　ｗｏｒｄｓ：ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ；ｓｌｉｔ；ｃｅｎｔｒａｌ　ｂｒｉｇｈｔ　ｆｒｉｎｇｅ；ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ　ＣＬＣ　ｎ哪ｂｅｒ：ＴＮ２５　Ｄｏｃｕｍｅｎｔ　ｃｏｄｅ：Ａ　Ａｒｔｉｃｌｅ　ＩＤ：１００７－－０２０６（２００７）０１—０Ｏ８３一Ｏ６　１　ＩｎｔｒＯｄｕｃｔｉ０ｎ　Ｓｉｎｃｅ　ｔｈｅ　ｉｎｉｔｉａｌ　ｓｔａｇｅ　ｏｆ　１９９０ｓ，ｔｈｅ　ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｏｎ　ｍｕｌｔｉｐｌｅｘｅｒ　ｉｎ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎ　ｈａｓ　ｂｅｅｎ　ｍａｉｎｌＹ　ｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｎｇ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｉｎｔｅｇｒａｔｅｄ　ｏｐｔｉｃｓＥ　．Ｔｈｅ　ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｍａｎｙ　ｋｉｎｄｓ　ｏｆ　ｉｎｔｅｇｒａｔｅｄ　ｏｐｔｉｃｓ　ｄｅｖｉｃｅｓ，ｓｕｃｈ　ａｓ　ａｒｒａｙｅｄ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｇｒａｔｉｎｇ　ｍｕｌｔｉｐｌｅｘｅｒ　ａｎｄ　ｃｏｎｃａｖｅ　ｅｔｃｈｅｄ　ｇｒａｔｉｎｇ　ｍｕｌｔｉｐｌｅｘｅｒＬ２。５　，ｉｓ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｐｌａｎａｒ　ｏＤｔｉｃａ１　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，　ａｎｄ　ｉｔｓ　ｂａｓｉｃ　ｏｐｅｒａｔｉｏｎ　ｐｒｉｎｃｉｐｌｅ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｕｎｅｑｕａｌ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｍｕｌｔｉ－ｂｅａｍ　ｉｎｔｅｒｆｅｒｅｎｃｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｅｎｄ　ｆａｃｅｔ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｔｈｅ　ｓｔｕｄｙ　ｏｎ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｈａｓ　ａｎ　ｉｍｐｏｒｔａｎｔ　ｓｉｇｎｉｔ　ｎ　。Ｉｏｒ　ｄｅｖｅｌｏｐｉｎｇ　ａｎｄ　ｉｍｐｒｏｖｉｎｇ　ｉｎｔｅｇｒａｔｅｄ　ｏｐｔｉｃｓ　ｄｅｖｉｃｅｓ．Ｔｈｅ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ　ｏｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｅｎｄ　ｆａｃｅｔ　ｏｔ　ｐ１ａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｈａｖｅ　ｂｅｅｎ　ｒｅｐｏｒｔｅｄＥ　墙］．　Ｍｅａｎｗｈｉｌｅ，ｍａｎｙ　ｋｉｎｄｓ　ｏｆ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ，ｓｕｃｈ　ａｓ　Ｇａｕｓｓｉａｎ　ｂｅａｍＥ９一ｌ　３ｌ，ｈａｖｅ　ｂｅｅｎ　ｄｅｖｅｌｏｐｅｄ。Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｔｈｅ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｏｕｔｐｕｔ　ｅｎｄ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｈａｓ　ｎｏｔ　ｂｅｅｎ　ｆｏｕｎｄ．　Ｔｈｅ　ｃａｌｃｕｌａｂｌｅ　ｆｏｒｍｕｌａ　ｏｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｏｕｔｐｕｔ　ｅｎｄ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｉｓ　ｄｅｒｉｖｅｄ　ｉｎ　ｔｈｉｓ　ｐａｐｅｒ．　Ａｔ　ｔｈｅ　ｓａｍｅ　ｔｉｍｅ，ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ａｎｄ　ｆｕｌｌ　ａｎｇ１ｅ　ｗｉｄｔｈ　ａｒｅ　ｄｉｓｃｕｓｓｅｄ　ｉｎ　ｄｅｔａｉｌ．Ｔｈｅ　ｃｌａｓｓｉｃａｌ　ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ　ａｔ　ｈａｌｆ　ｍａｘｉｍｕｍ　ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ　ｏｆ　ｃｅｎｔｒａｌ　ｂｒｉｇｈｔ　ｆｒｉｎｇｅ　ｉｓ　ａ　ｒｅｌａｔｉｖｅ１ｙ　ｉｍｐｏｒｔａｎｔ　ｓｉｇｎ　ｆｏｒ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｅｆｆｅｃｔ．Ｔｈｅ　ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ　ｖｅｒｓｕｓ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｉｓ　ｉｎｔｒｏｄｕｃｅｄ　ｂｙ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ．Ｔｈｅｓｅ　ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎｓ　ｗｏｕｌｄ　ｅｎｈａｎｃｅ　ｏｕｒ　ｒｅｃｏｇｎｉｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｅｓｓｅｎｃｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ．　２　Ｃａｌｃｕｌａｂｌｅ　Ｆｏｒｍｕｌａ　ｏｆ　ｔｈｅ　Ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　Ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　Ｆｉｅｌｄ　Ｔｈｅ　ｓｃｈｅｍａｔｉｃ　ｄｉａｇｒａｍ　０ｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｏｕｔｐｕｔ　ｅｎｄ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｉｎｇｌｅ　ｍｏｄｅ　ｓｙｍｍｅ　ｒｉ　ｓｔｅｐ　ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ　ｉｎｄｅｘ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｉｓ　ｓｈｏｗｎ　ｉｎ　Ｆｉｇ・１．　ＲｅＯｅｉｖｅｄ　ｄａｔｅ：２００６－－０７－－２０；ｒｅｖｉｓｅｄ　ｄａｔｅ：２００６－－０８－－２６　Ｆ０叫ｄａｔｉ∞ｉｔｅｍ：Ｎａｔｕｒａｌ　ｓｃｉｅｎｃｅ　Ｆｏｕｎｄａｔｉ。ｎ。ｆ　Ｆｕｊｉａｎ　Ｐｒｏｖｉｎｃａ（Ａ０５４０００　１）；Ｔｈｅ　Ｐｒｏｇｒａｍ。ｆ　ｔｈｅ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　ａｎｄ　Ｔｅｃｈｎ０ｌ。ｇＹ　Ｄｅｐａｒｔｍｅｎｔ　ｏｆ　Ｆｕｊｉａｎ　Ｐｒｏｖｉｎｃｅ（Ｋ０４０２２）　维普资讯 http://www.cqvip.com

８４　￣ｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒ　Ｆｈｏｔｏｎｉｃ￣ａｎｄ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ　２ＯＯ７　Ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｓｃｒｅｅｎ∑１　ｃｌｉｎｇｓ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｏｕｔｐｕｔ　ｅｎｄ　ｓｕ　ｒＩａｃｅ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅＷｅ　ａｓｓｕｍｅ　ｔｈａｔ　．ｔｈｅ　ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｏｆ　ｉｔ　ｃｏｕｌｄ　ｂｅ　ｎｅｇｌｅｃｔｅｄ　ａｎｄ　ｉｔｓ　ｃ．ｅｎｔｅｒ　ＩＳ　Ｉｎ　ａｃｃｏｒｄａｎｃｅ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｃｅｎｔｅｒＴｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｓｃｒｅｅｎ∑１　ｉｓ　ｄＴｈｅ　．。　ｃｕｌａｒ　ａｒｃ　２　ｉｓ　ｔｈｅ　ｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｔｈａｔ　ｒｅｇａｒｄｓ　０　ａｓ　ｔｈｅ　ｃｅｎｔｒｅ　ａｎｄ　ｒｅｇａｒｄｓ　Ｒ　ａｓ　ｔｈｅ　ｒａｄｉｕｓＴｈｅ　ｖｉｅｗｐｏｉｎｔ　Ｐ　ｌｏｃａｔｅｓ　ａｔ　．Ｆｉｇ．１．　Ｓｃｈｅｍａｔｉｃ　ｄｉａｇｒａｍ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉ０ｎ　０ｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｈｅ　ｃｉｒｃｕｌａｒ　ａｒｃ　“ｄ　Ｐ　２．Ｌ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｄｉｓｔａｎｃｅ　ｂｅｔｗｅｅｎ　Ｐ　・Ｅｎｇａｇｅｄ　ｏｎ　ｔｈ　Ｒ　ｙｌｅｉｇｈ’ｓ　Ｃｒｉｔｅｒｉ。ｎ，ｉｔ　ｃａｎ　ｂｅ　ｓｉｍｐｌｉｆｉｅｄ　ａｓ　Ｌ＝Ｒ—ｚｓｉｎ　Ｓ。ｔｈｅ　Ｒａｙｌｅｉｇｈ—Ｓ。ｍｍｅｒｆｉｅｌｄ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉ。ｎ　ｓｃａｌａｒ　ｎｔｅｇｒａ¨ｏｒｍｕ１ａ　ｏｆ　ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ　ｗａｖｅ㈨ｃａｎ　ｂｅ　ｓｉｍｐｌｉｆｉｅｄＴｈｅ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　．．ｓｈｏｗｎ　ｉｎ　Ｆｉｇ・１Ｉｔ　ｃａｎ　ｂｅ　ｅｘｐｒｅｓｓｅｄ　ａｓ　Ｌ一［（Ｒ—ｚｓｉｎ　）　＋．７２２　ｃｏｓ２　］　／２（Ｐ）ｃａｎ　ｂｅ　ｄｅｓｃｒｉｂｅｄ　ａｐｐｒｏｘｉｍａｔｅｌｙ　ａｓ［８３　（Ｐ）＝ｃｏｓＯｅｘｐ（＿／ｋＲ）ｒ．＋￣…，￣（ｐ。）ｅｘｐ（一次ｚｓｉｎＯ）ｄ　ｅ．　（１）　ｗｈｅｒｅ　（Ｐ。）ｉｓ　ｔｈｅ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｓｌｉｔ　ａｎｄ　０　ｉｓ　ｔｈｅ　ｉｎｃｌｉｎａｔｉｏｎ　ａｎｇ１Ａｃｃｏｒｄｉｎｇ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｄｅｆｉｎｉｔｉｏｎ　ｏｆ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｐａｒａｍｅｔｅｒｓ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｄｅｓｃｒｉｐｔｉｏｎ　ｏｆ　ｎｏｒｍａｌｉｚｅｄ　ｆｉｅｌｄ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉ６ｎ　ｏｆ　ｆ““ｄ　ｍｅｎｔａｌ　ｍｏｄｅ　ｏｆ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ㈣ｔｈｅ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　（　）ｉｎ　ｔｈｅ　ｓｌｉｔ　ｃａｎ　ｂｅ　ｄｅｓｃｒｉｂｅｄ　ａｓ　ｆｏｉｌｏｗｓ，：　Ｉｆ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｉｓ　ｓｍａ１１ｅｒ　ｔｈａｎ　ｏｒ　ｅｑｕａ１　ｔｏ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｏｆ　ｃｏｒｅ　１ａｙｅｒ，ｉ．ｅ．　≤口，ｔｈｅｒｅ　ｉｓ　）一ｃ。ｓ（　）ｒｅｃｔ（刍）　Ｉｆ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｉｓ　ｂｉｇｇｅｒ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｏｆ　ｃｏｒｅ　１ａｙｅｒ，（２）　ｉ．ｅ．　＞口，ｔｈｅ　ｆｉｅｌｄ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｃｏｒｅ　ｌａｙｅｒ（１　ｌ≤　乜）ｉｓ　ｅｘＤｒｅｓｓｅｄ　ａｓ　）一ｃ。ｓ（　）　Ｔｈｅ　ｆｉｅｌｄ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｃｌａｄｄｉｎｇ　ｌａｙｅｒ（Ｉ　ｚ　Ｉ＞口）ｉｓ　ｅｘＤｒｅｓｓｅｄ　ａｓ　（３）　ｃｏ　∽ｅｘｐ卜　（　一　）］ｒｅｃｔ（刍）　ｔｈｅ　ｎｏｒｍａＩｌｚｅｄ　ｅｖａｎｅｓｃｅｎｔ　ｗａｖｅ　ｐａｒａｍｅｔｅｒｃ４，　。口ｉｓ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｈｅｒｅ　Ｕ—ｎ［（志。　１）　一Ｊ９。］　ａｎｄ　Ｗ＝ａ［Ｊ９　一（志。　２）　］　／２　ａｒｅ　ｔｈｅ　ｎｏｒｍａｌｉｚｅｄ　ｓｔａｎｄｉｎｇ　ｗａｖｅ　ｐａｒａｍｅｔｅｒ　ａｎｄ　，ｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅｌｙ，ｋｏ＝２　７ｃ／　ｉｓ　ｔｈｅ　ｗａｖｅ　ｎｕｍｂｅｒ　ｉｎ　ｖａｃｕｕｍ，　ｉｓ　ｔｈｅ　ｐｒｏｐａｇａｔ。ｏｎ　ｃｏｎｓｔａｎｔ　ｏｆ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ，　ｉｓ　ｔｈｅ　ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ　ｏｆ　ｅｌｅｃｔｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ　ｗａｖｅ　ｉｎ　ｖａｃｕｕｍｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｏｆ　ｃｏｒｅ　ｌａｙｅｒ，　１　ａｎｄ　２　ａｒｅ　ｔｈｅ　ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ　ｉｎｄｅｘ　ｏｆ　ｃｏｒｅ　ｌａｙｅｒ　ａｎｄ　ｃｌａｄｄｉｎｇ　１．　ａｙｅｒ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ，　ｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅｌｙ，ａｎｄ　ｄ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔＦｏｒ　ｔｈｅ　ｃｏｎｖｅｎｉｅｎｃｅ　ｏｆ　ａｎａｌｙｓｉｓ　ａｎｄ　ｗｉｔｈｏｕｔ　ｄｉｓｃｏｕｎｔ　ｏｆ　ｖａｌｉｄｉｔｙ，ｔｈｅ　ｅｘｐ［－ｉ（　一ｃＵ￡）］ｉｔｅｍ　ｉｎ　ｔｈｅ　ａｂｏｖｅ　ｆｏｒｍｕ１ａ　ｉｓ　ｏｍｉｔｔｅｄ．　Ｆｒｏｍ　Ｅｑｓ．（１）—　（４），ｔｈｅ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｏｕｔＤｕｔ　ｅｎｄ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　（Ｐ）ｃａｎ　ｂｅ　ｅｘｐｒｅｓｓｅｄ　ａｓ　（Ｐ）一ｃｏｓＯｅ　ｘｐ（ｉｋＲ）Ｓ（０）　Ｖ／，４』、　。（５）　ｗｈｅｒｅ　Ｓ（　）ｉｓ　ｔｈｅ　ｓｐａｔｉａｌ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｓｐｅｃｔｒｕｍ　ｏｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ，ａｎｄ　ｉｔ　ｉｓ　ｅｘｐｒｅｓｓｅｄ　ａｓ　ｔｈｅ　ｃ０ｎｖ０ｌｕｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｆｕｎｃｔｉｏｎｓ　ａｓ　ｆｏｉｌｏｗｓ！　Ｉｆ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｉｓ　ｓｍａｌｉｅｒ　ｔｈａｎ　ｏｒ　ｅｑｕａ１　ｔｏ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｏｆ　ｃｏｒｅ　１ａｙｅｒ，ｉ．ｅ．　≤口，ｔｈｅｒｅ　ｉｓ　（６）　ｓｃ　一［８（ｓｉｎ　一等）＋　（ｓｉｎ　＋等）］　ｓｉｎｃ　２ｄ￣ｉｎ０　Ｉｆ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｉｓ　ｂｉｇｇｅｒ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｏｆ　ｃｏｒｅ　１ａｙｅｒｉ．ｅ．　：＞口，ｔｈｅｒｅ　ｉｓ　，ｓ㈣　（ｓ啪～等）＋　（ｓ－ｎ０＋意ｕ　）］　ｎｃ（　）＋　维普资讯 http://www.cqvip.com

Ｖｏｌ・１３　Ｎｏ・１　ＬＩ　Ｌ　Ｈ，ｅｔ　ａｌ・Ｃｈａｒａ．Ａｎａｌｙｓｉｓ　ｏｆ　Ｄｉｆ．ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ＲｅｓＯｕｔｐｕｔ　Ｅｎｄ　Ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　Ｓｉｎｇｌｅ　Ｍｏｄｅ　Ｐｌａｎａｒ　Ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　８５　．［２　ｎｃ（　）－２ａｓ　（　）］⑧ｃｏｓｃ队ｘｐ（ｗ　×［　带　ｗｈｅｒｅ⑧ｒｅｆｅｒｓ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｏｐｅｒａｔｏｒ　ｏｆ　ｃｏｎｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｉｎｔｅｇｒａ１．　３　Ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ　ｏｆ　Ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　Ｆｉｅｌｄ　ｂｙ　Ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　Ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ　（７）　Ｉｆ　ｔｈｅ　ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ　ｉｎｄｅｘｓ　ｏｆ　ｃｏｒｅ　ｌａｙｅｒ　ａｎｄ　ｃｌａｄｄｉｎｇ　ｌａｙｅｒ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｓａｔｉｓｆｙ　ｎｌ≈ｎ２，ｔｈｉｓ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｃａｎ　ｂｅ　ｓｅｅｎ　ａｓ　ｔｈｅ　ｗｅａｋｌｙ　ｇｕｉｄｉｎｇ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ．Ｔｈｅ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎｓ　ｏｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄｓ　ｏｆ　ＴＥｏ　ａｎｄ　ＴＭ０　ｍｏｄｅｓ　ｏｆ　ｗｅａｋｌｙ　ｇｕｉｄｉｎｇ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ａｒｅ　ｓｉｍｉｌａｒ　ｔｏ　ｅａｃｈ　ｏｔｈｅｒ．Ｓｏ，　ｗｅ　ｔａｋｅ　ｔｈｅ　ＴＥｏ　ｍｏｄｅ　ｆｏｒ　ｅｘａｍｐｌｅ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｏｌｌｏｗｉｎｇ　ｄｉｓｃｕｓｓｉｏｎｓ．　Ａｓ　ａｎ　ｅｘａｍｐｌｅ，ｔｈｅ　ｂａｓｉｃ　ｐａｒａｍｅｔｅｒｓ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ａｒｅ　ｎｌ＝１．４４７　３，ｎ２—１．４４２　０，　＝１．５５　ｍ　ａｎｄ　ａ＝３　ｍ．Ｔｈｅ　ｎｏｒｍａｌｉｚｅｄ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｏｆ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　Ｖ　ｉｓ　１．５０７，ｗｈｉｃｈ　ｍａｋｅｓ　ｓｕｒｅ　ｔｈａｔ　ｔｈｅｒｅ　ｉｓ　ｏｎｌｙ　ａ　ｓｉｎｇｌｅ　ｍｏｄｅ　ｉｎｓｉｄｅ　ｔｈｅ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ，Ｌ，一０．９１６　８，ｗ一１．１９６　０，Ｒ一０．１　ｍ．　３．１　Ｓｌｉｔ　Ｗｉｄｔｈ　Ｂｅｉｎｇ　Ｓｍａｌｌｅｒ　Ｔｈａｎ　Ｃｏｒｅ　Ｌａｙｅｒ　Ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　Ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｃｈａｒａｃｔｅｒ　ｏｆ　Ｄｉｒａｃ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ，ｔｈｅ　Ｅｑ．（６）ｃａｎ　ｂｅ　ｗｒｉｔｔｅｎ　ａｓ　５　一　＋　矗　ｓｉｎ　＋　．０一×＼　～Ｊ７ｌ　（８）　Ｉｆ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｓａｔｉｓｆｉｅｓ　《ａ，Ｅｑ．（８）ｃａｎ　ｂｅ　ｅｘｐｒｅｓｓｅｄ　ａｐｐｒｏｘｉｍａｔｅｌｙ　ａｓ　ｔｈｅ　ｓｐａｔｉａｌ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｓｐｅｃｔｒｕｍ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｉｎｇｌｅ　ｓｌｉｔ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｐｌａｎｅ　ｗａｖｅ　ａｓ　ｆｏｌｌｏｗｓ：　ｓ㈣一２　ｎｃ（　）　］●●●●　，　●●Ｊ　（９）　Ａｓ　ａｎ　ｅｘａｍｐｌｅ，ｄ一１．５／ｚｍ．Ｔｈｒｏｕｇｈ　ｍａｋｉｎｇ　８　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ　ｂｙ　ｃｏｍｂｉｎｉｎｇ　Ｅｑ．（５）ｗｉｔｈ　Ｅｑ．（８），ｔｈｅ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｉｓ　ｄｉｓｐｌａｙｅｄ　ａｓ　ｔｈｅ　ｓｏｌｉｄ　ｌｉｎｅ　ｉｎ　Ｆｉｇ．２．Ｗｅ　ｃａｎ　ｓｅｅ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｃｅｎｔｒａｌ　ｂｒｉｇｈｔ　ｆｒｉｎｇｅ　ｅｘｔｅｎｄｓ　ｑｕｉｔｅ　６　４　２　ｗｉｄｅｌｙ　ｗｈｅｎ　ｄ＜ａ．Ａｌｔｈｏｕｇｈ　ｔｈｅｒｅ　ａｒｅ　ｓｉｄｅ　ｌｏｂｅｓ　ｉｎ　Ｏ　ｔｗｏ　ｓｉｄｅｓ。ｉｔｓ　ｖａｌｕｅ　ｉｓ　ｒｅｌａｔｉｖｅｌｙ　ｓｍａｌｌｅｒ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｍａｘｉｍｕｍ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ．　Ｔｈｅ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｏｆ　一２　ｌ　一＿０．５　Ｏ　ｓｉｎ０　Ｏ．５　ｐ１ａｎｅ　ｗａｖｅ　ｉｓ　ｄｉｓｐ１ａｙｅｄ　ａｓ　ｔｈｅ　ｄａｓｈｅｄ　ｌｉｎｅ　ｉｎ　Ｆｉｇ．２　Ｆｉｇ．２・Ａｍｐｎｔｕｄｅ　ｄｉｓｔ　ｕ　ｉ。“。ｆｄｉｆｆｒａｃｔｉ　ｆｉｅｌｄ　ｗｈ　“ｄ＜。　ｆｒｏｍ　Ｅｑｓ．（５）ａｎｄ（９）．Ｃｏｍｐａｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｄａｓｈｅｄ　ｌｉｎｅ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｓｏｌｉｄ　ｌｉｎｅ，ｗｅ　ｃａｎ　ｃｏｎｃｌｕｄｅ　ｔｈａｔ　ｔｈｅｙ　ａｒｅ　ｃｌｏｓｅ　ｔｏ　ｅａｃｈ　ｏｔｈｅｒ．Ｔｈｅ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ　ｉｎｄｉｃａｔｅｓ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｓｏｌｉｄ　ｌｉｎｅ　ｗｉｌｌ　ａｐｐｒｏａｃｈ　ｔｈｅ　ｄａｓｈｅｄ　ｌｉｎｅ　ｂｅｔｔｅｒ　ａｎｄ　ｂｅｔｔｅｒ，ａｌｏｎｇ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｄｅｃｒｅａｓｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｌｉｔ　ｗｉｄｔｈ．Ｗｈｅｎ　ｄ《ａ，ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｏｕｔｐｕｔ　ｅｎｄ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｃａｎ　ｂｅ　ｓｅｅｎ　ａｓ　ｔｈｅ　ｓｉｎｇｌｅ　ｓｌｉｔ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｐｌａｎｅ　ｗａｖｅ．　Ｆｒｏｍ　Ｅｑ．（８），ｗｅ　ｃａｎ　ａｌｓｏ　ｓｅｅ　ｔｈａｔ　ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｉｓ　ｓｍａｌｌｅｒ　ｔｈａｎ　ｏｒ　ｅｑｕａｌ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｏｆ　ｃｏｒｅ　ｌａｙｅｒ，ｔｈｅ　ｓｐａｔｉａｌ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｓｐｅｃｔｒｕｍ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ　ｍｏｄｅ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｓｕｐｅｒｉｍｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｏｆ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｓｐｅｃｔｒｕｍ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｏｎｅ—ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｗｏ　ｐｌａｎｅ　ｗａｖｅｓ．　Ｉｔ　ｒｅｆｌｅｃｔｓ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｎａｔｕｒｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｉｓ　ａ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｏｆ　ｓｔａｎｄｉｎｇ　ｗａｖｅ．Ｉｎ　ｅｓｓｅｎｃｅ，ｉｔ　ｒｅｆｌｅｃｔｓ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｍｏｄｅ　ｆｉｅｌｄ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｉｓ　ａ　ｓｔａｎｄｉｎｇ　ｗａｖｅ　ｆｉｅｌｄ．　３．２　Ｓｌｉｔ　Ｗｉｄｔｈ　Ｂｅｉｎｇ　Ｂｉｇｇｅｒ　Ｔｈａｎ　Ｃｏｒｅ　Ｌａｙｅｒ　Ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　Ｗｈｅｎ　一６“ｍ，ｆｒｏｍ　Ｅｑｓ．（５）ａｎｄ（７），ｔｈｅ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｉｓ　ｓｈｏｗｎ　ａｓ　ｔｈｅ　ｓｏｌｉｄ　ｌｉｎｅ　ｉｎ　Ｆｉｇ．３．　Ａｓ　ｓｈｏｗｎ　ｉｎ　Ｆｉｇ．３。ｔｈｅ　ｍａｘｉｍｕｍ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｌｏｃａｔｅｓ　ａｔ　ｔｈｅ　ｃｅｎｔｅｒ．Ｔｈｅ　ｍｉｎｉｍｕｍ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｉｎｆｅｒｉｏｒ　ｍａｘｉｍｕｍ　ａｐｐｅａｒ　ｉｎ　ｔｕｒｎｓ　ｉｎ　ｔｗｏ　ｓｉｄｅｓ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ　ｏｆ　ｓｉｄｅ　ｌｏｂｅｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｓｏｌｉｄ　ｌｉｎｅ　ｉｓ　ｆａｒ　ｓｍａｌｌｅｒ　ｔｈａｎ　ｔｈａｔ　维普资讯 http://www.cqvip.com

８６　Ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒ　Ｐｈｏｔｏｎｉｃｓ　ａｎｄ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ　Ｆｅｂ．２ｏ０７　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｅｎｔｒａｌ　ｂｒｉｇｈｔ　ｆｒｉｎｇｅ．　Ｔｈｅ　ｓｐａｔｉａｌ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｓｐｅｃｔｒｕｍ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｅｎｄ　ｆａｃｅｔ　ｏｆ　ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｉｎ　ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ　ｍｏｄｅ　ｃａｎ　ｂｅ　ｅｘｐｒｅｓｓｅｄ　ａｓ［　］　ｓ㈤＝　［　＋　（１０）　ｗｈｅｒｅ　Ｆ＝＝ｋａｓｉｎ　０　ｉｓ　ｔｈｅ　ｓｐａｔｉａｌ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ａｎｄ　ａ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｏｆ　ｃｏｒｅ　ｌａｙｅｒ．　ｓｉｎ０　Ｔｈｅ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｏｆ　Ｆｉｇ．３．　Ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｉｅｌｄ　ｗｈｅｎ　ｄ＞ａ　ｅｎｄ　ｆａｃｅｔ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｉｓ　ｄｉｓｐｌａｙｅｄ　ａｓ　ｔｈｅ　ｄａｓｈｅｄ　ｌｉｎｅ　ｉｎ　Ｆｉｇ．３．Ａｓ　ｃｏｍｐａｒｅｄ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｓｏｌｉｄ　ｌｉｎｅ，ｔｈｅ　ｓｉｄｅ　ｌｏｂｅｓ　ａｒｅ　ｒｅｌａｔｉｖｅｌｙ　ｓｍａｌ１．Ｉｔ　ｉｓ　ｄｅｍｏｎｓｔｒａｔｅｄ　ｂｙ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ　ｔｈａｔ　ａｌｏｎｇ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｉｎｃｒｅａｓｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｌｉｔ　ｗｉｄｔｈ，ｔｈｅ　ｓｏｌｉｄ　ｌｉｎｅ　ｗｉｌｌ　ｂｅ　ｃｌｏｓｅ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｄａｓｈｅｄ　ｌｉｎｅ　ｍｏｒｅ　ａｎｄ　ｍｏｒｅ．Ｉｆ　ｔｈｅ　ｓｌｉｔ　ｗｉｄｔｈ　ｔｅｎｄｓ　ｔｏ　ｉｎｆｉｎｉｔｙ，ｉ．ｅ．ｄ》ａ，ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｏｕｔｐｕｔ　ｅｎｄ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｃａｎ　ｂｅ　ｓｅｅｎ　ａｓ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｅｎｄ　ｆａｃｅｔ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ．　４　Ｆｕｌｌ　Ａｎｇｌｅ　Ｗｉｄｔｈ　Ｔｈｅ　ｓｉｚｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ　ａｔ　ｈａｌｆ　ｍａｘｉｍｕｍ　１．５　ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ　ｏｆ　ｃｅｎｔｒａｌ　ｂｒｉｇｈｔ　ｆｒｉｎｇｅ　ｃａｎ　ｒｅｆｌｅｃｔ　ｔｈｅ　ｌ＿２　ｄｅｇｒｅｅ　ｏｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｄｉｒｅｃｔｌｙ．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｉｔ　ｉｓ　０．９　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｔｉｖｅ　ｔｏ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅ　ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ．Ｌｅｔｓ　司　ｔａｋｅ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｏｕｔｐｕｔ　ｅｎｄ　０．６　ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｉｎ　ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ　０＿３　ｍｏｄｅ　ＴＥ０　ｆｏｒ　ａｎ　ｅｘａｍｐｌｅ，ｆｒｏｍ　Ｅｑｓ．（５）～（７），ｔｈｅ　ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ　ａｎｄ　ｔｈｅ　０　２　４　６　８　ｄ，×ｌ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｉｓ　ｄｅｒｉｖｅｄ　ｆｒｏｍ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　Ｆｉｇ．４．　Ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｒｅｓｕｌｔ　ｉｓ　ｓｈｏｗｎ　ａｓ　ｔｈｅ　ｓｏｌｉｄ　ｌｉｎｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｉｎ　Ｆｉｇ．４．　Ａｓ　ｓｈｏｗｎ　ｉｎ　Ｆｉｇ．４，ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｉｎｃｒｅａｓｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ，ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ　ｄｅｃｒｅａｓｅｓ　ｍｏｎｏｔｏｎｏｕｓｌｙ．Ｗｈｅｎ　ｄ＜ａ，ａｌｏｎｇ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｉｎｃｒｅａｓｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ，ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ　ｄｒｏｐｓ　ｖｅｒｙ　ｑｕｉｃｋｌｙ　ａｎｄ　ｗｈｅｎ　ｄ＞ａ，ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ　ｃｈａｎｇｅｓ　ｒｅｌａｔｉｖｅｌｙ　ｓｌｏｗ．　Ｆｏｒ　ｔｈｅ　ｃｏｎｖｅｎｉｅｎｃｅ　ｏｆ　ａｎａｌｙｓｉｓ，ｆｉｔｔｉｎｇ　ｔｈｅ　ｓｏｌｉｄ　ｌｉｎｅ　ｉｎ　Ｆｉｇ．４　ｂｙ　ａｄｏｐｔｉｎｇ　ｔｈｅ　ｅｘｐｏｎｅｎｔｉａｌ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ，ｗｅ　ａｃｑｕｉｒｅ　ｔｈｅ　ｆｏｌｌｏｗｉｎｇ　ｅｑｕａｔｉｏｎ　Ａ０—２．４０３ｅｘｐ（一１０２　６０ｄ。・　。　。）＋０．１２８　１　（１１）　Ｆｒｏｍ　Ｅｑ．（１　１）。ｗｅ　ｃａｎ　ｃｏｎｃｌｕｄｅ　ｔｈａｔ　ａｌｏｎｇ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｉｎｃｒｅａｓｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ，ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ　ａｔｔｅｎｕａｔｅｓ　ｅｘｐｏｎｅｎｔｉａｌｌｙ．Ｔｈｅ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ　ｉｎｄｉｃａｔｅｓ　ｔｈａｔ　ｓｏ　ｌｏｎｇ　ａｓ　ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｉｓ　ｂｉｇｇｅｒ　ｔｈａｎ　０．２　ｕｍ　ａｎｄ　ｄｏｅｓ　ｎｏｔ　ｔｅｎｄ　ｔｏ　ｉｎｆｉｎｉｔｙ，ｔｈｅ　ｄｏｔｔｅｄ　ｌｉｎｅ　ａｓ　ｓｈｏｗｎ　ｉｎ　Ｆｉｇ．４　ｗｈｉｃｈ　ｉｓ　ｄｅｒｉｖｅｄ　ｆｒｏｍ　Ｅｑ．（１１）ｉｓ　ｃｌｏｓｅ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｓｏｌｉｄ　ｌｉｎｅ．　Ｔｗｏ　ｋｉｎｄｓ　ｏｆ　ｓｉｔｕａｔｉｏｎｓ　ｄ《ａ　ａｎｄ　ｄ》口ａｒｅ　ｄｉｓｃｕｓｓｅｄ　ｂｅｌｏｗ．　４．１　Ｓｌｉｔ　Ｗｉｄｔｈ　Ｂｅｉｎｇ　Ｆａｒ　Ｓｍａｌｌｅｒ　ｔｈａｎ　Ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｏｆ　Ｃｏｒｅ　Ｌａｙｅｒ　Ｗｈｅｎ　《口。ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｏｕｔｐｕｔ　ｅｎｄ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　ｓｉｎｇｌｅ　ｍｏｄｅ　ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｉｓ　ｅｑｕｉｖａｌｅｎｔ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｓｉｎｇｌｅ　ｓｌｉｔ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｐｌａｎｅ　ｗａｖｅ．Ｗｅ　ｃａｎ　ｄｅｄｕｃｅ　ｆｒｏｍ　Ｅｑ．（９）ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ　ｍｕｓｔ　ｓａｔｉｓｆｙ　ｔｈｅ　ｆｏｌｌｏｗｉｎｇ　ｆｏｒｍｕｌａ　Ａ０—２ａｒｃｓｉｎ（　）　（１２）　维普资讯 http://www.cqvip.com

Ｖｏ１．１３　Ｎｏ．１　ＬＩ　Ｌ　Ｈ，ｅｔ　ａ１．Ｃｈａｒａ．Ａｎａｌｙｓｉｓ　ｏｆ　Ｄｉｆｆ．ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　Ｒｅｓ．Ｏｕｔｐｕｔ　Ｅｎｄ　Ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　Ｓｉｎｇｌｅ　Ｍｏｄｅ　Ｐｌａｎａｒ　Ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　８７　Ｆｒｏｍ　Ｅｑ．（１２），ｔｈｅ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ　ｉｎｄｉｃａｔｅｓ　ｔｈａｔ，ｗｈｅｎ　１．３５　ｂｔｍ≤ｄ≤２．７５　ｂｔｍ，ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ　ｉｓ　ｃｏｎｓｉｓｔｅｎｔ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ｗｉｄｔｈ　ｉｎ　Ｆｉｇ．４．Ａｓ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｓｉｎｇｌｅ　ｓｌｉｔ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｐｌａｎｅ　ｗａｖｅ，ｎｅｇｌｅｃｔｉｎｇ　ｔｈｅ　ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ　ｏｆ　ｉｎｃｌｉｎａｔｉｏｎ　ｆａｃｔｏｒ　ｕｎｄｅｒ　ｔｈｅ　ｐａｒａｘｉａｌ　ａｐｐｒｏｘｉｍａｔｉｏｎ，ｗｈｅｎ　＜１．３５　ｕｍ，ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ｗｉｄｔｈ　ｉｓ　ｂｉｇｇｅｒ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ｗｉｄｔｈ　ｉｎ　Ｆｉｇ．４　ａｎｄ　ｗｈｅｎ　ｄ＞２．７５　ｔｔｍ，ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ｗｉｄｔｈ　ｉｓ　ｓｍａｌｌｅｒ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ｗｉｄｔｈ　ｉｎ　Ｆｉｇ．４．　４．２　Ｓｌｉｔ　Ｗｉｄｔｈ　Ｂｅｉｎｇ　Ｆａｒ　Ｂｉｇｇｅｒ　Ｔｈａｎ　Ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｏｆ　Ｃｏｒｅ　Ｌａｙｅｒ　Ｕｎｄｅｒ　ｔｈｅ　ｐａｒａｘｉａｌ　ａｐｐｒｏｘｉｍａｔｉｏｎ，ｔｈｅ　ｓｐａｔｉａｌ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ａｔ　ｈａｌｆ　ｍａｘｉｍｕｍ　ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｅｎｔｒａｌ　ｂｒｉｇｈｔ　ｆｒｉｎｇｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｅｎｄ　ｆａｃｅｔ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｓｈｏｕｌｄ　ｓａｔｉｓｆｙ　ｔｈｅ　ｆｏｌｌｏｗｉｎｇ　ｅｑｕａｔｉｏｎ［　］　ＦＵ　＋　’　Ｆ＋Ｕ　一　【Ⅳｗ　…　ｗｈｅｒｅ　Ｆ—ｋａｓｉｎ　０　ｉｓ　ｔｈｅ　ｓｐａｔｉａｌ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ．Ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　Ｅｑ．（１３），ｗｅ　ｃａｎ　ａｃｑｕｉｒｅ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｅｎｔｒａｌ　ｂｒｉｇｈｔ　ｆｒｉｎｇｅ　Ａ０　ｉｓ　０．１　１　１　８．Ｎｅｇｌｅｃｔｉｎｇ　ｔｈｅ　ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ　ｏｆ　ｉｎｃｌｉｎａｔｉｏｎ　ｆａｃｔｏｒ，ｉｆ　ｔｈｅ　ｓｌｉｔ　ｗｉｄｔｈ　ｔｅｎｄｓ　ｔｏ　ｉｎｆｉｎｉｔｙ，ｔｈａｔ　ｉｓ　ｔｏ　ｓａｙ，ｔｈｅ　ｈａｌｆ　ｗｉｄｔｈ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｓａｔｉｓｆｉｅｓ　》ｎ，ｔｈｅ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ　ｉｎｄｉｃａｔｅｓ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ｗｉｄｔｈ　ｔｅｎｄｓ　ｔｏ　０．１１１　６．Ａｓ　ｃｏｍｐａｒｅｄ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅｓｅ　ｔｗｏ　ｋｉｎｄｓ　ｏｆ　ｒｅｓｕｌｔｓ，ｔｈｅｙ　ａｒｅ　ｑｕｉｔｅ　ｃｏｎｓｉｓｔｅｎｔ．　Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｗｅ　ｃａｎ　ｃｏｎｃｌｕｄｅ　ｔｈａｔ　ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｓｌｉｔ　ｗｉｄｔｈ　ｉｓ　ｆａｒ　ｂｉｇｇｅｒ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ　ｏｆ　ｃｏｒｅ　ｌａｙｅｒ，ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｏｕｔｐｕｔ　ｅｎｄ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｃａｎ　ｂｅ　ｓｅｅｎ　ａｓ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｅｎｄ　ｆａｃｅｔ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ．　５　Ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎ　Ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｖｅ　ｆｉｅｌｄ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｒｅｓｔｒｉｃｔｅｄ　ｏｕｔｐｕｔ　ｅｎｄ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　ｓｉｎｇｌｅ　ｍｏｄｅ　ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｐｌａｎａｒ　ｏＤｔｉｃａ１　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｃｏｎｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｈｅ　Ｄｉｒａｃ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｔｈｅ　Ｓｉｎｃ　ａｎｄ　Ｌｏｒｅｎｚ　ｆｕｎｃｔｉｏｎｓ．　Ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｓｌｉｔ　ｗｉｄｔｈ　ｔｅｎｄｓ　ｔｏ　ｚｅｒｏ，ｉｔ　ｉｓ　ｅｑｕｉｖａｌｅｎｔ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｓｉｎｇｌｅ　ｓｌｉｔ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｐｌａｎｅ　ｗａｖｅ．Ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｓｌｉｔ　ｗｉｄｔｈ　ｔｅｎｄｓ　ｔｏ　ｉｎｆｉｎｉｔｙ，ｉｔ　ｃａｎ　ｂｅ　ｓｅｅｎ　ａｓ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｅｎｄ　ｆａｃｅｔ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ．Ｔｈｅ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ　ｉｎｄｉｃａｔｅｓ　ｔｈａｔ　ａｌｏｎｇ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｉｎｃｒｅａｓｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｌｉｔ　ｗｉｄｔｈ，ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　ａｎｇｌｅ　ｗｉｄｔｈ　ａｔｔｅｎｕａｔｅｓ　ｅｘｐｏｎｅｎｔｉａｌｌｙ．Ｔｈｅｓｅ　ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎｓ　ａｒｅ　ｈｅｌｐｆｕｌ　ｔｏ　ｄｅｅｐｅｎ　ｔｈｅ　ｒｅｃｏｇｎｉｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｌｉｇｈｔ　ｂｅａｍ，ａｎｄ　ｈａｖｅ　ｓｏｍｅ　ｉｎｓｔｒｕｃｔｉｖｅ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｃｅ　ｆｏｒ　ｄｅｖｅｌｏｐｉｎｇ　ａｎｄ　ｄｅｓｉｇｎｉｎｇ　ｔｈｅ　ｉｎｔｅｇｒａｔｅｄ　ｏｐｔｉｃｓ　ｄｅｖｊ　ｃｅｓ．　Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅｓ：　Ｅ　ｌ　ｉ　Ｐｅｎｎｉｎｇｓ　Ｅ，Ｋｈｏｅ　Ｇ　Ｄ，Ｓｍｉｔ　Ｍ　Ｋ，ｅｔ　ａ１．Ｉｎｔｅｇｒａｔｅｄ—ｏｐｔｉｃ　ｖｅｒｓｕｓ　ｍｉｃｒｏｏｐｔｉｃ　ｄｅｖｉｃｅｓ　ｆｏｒ　ｆｉｂｅｒ－ｏｐｔｉｃ　ｔｅｌｅｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎ　ｓｙｓｔｅｍｓ．Ａ　ｃｏｍｐａｒｉｓｏｎ［Ｊ］．ＩＥＥＥ　Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｓｅｌｅｃｔｅｄ　Ｔｏｐｉｃｓ　ｉｎ　Ｑｕａｎｔｕｍ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ，１９９６，２（２）：１５１—１６４－　［２］Ｈｕａｎｇ　Ｄ　Ｗ，Ｃｈｉｎ　Ｔ　Ｈ，Ｌａｉ　Ｙ．Ａｒｒａｙｅｄ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｇｒａｔｉｎｇ　ＤＷＤＭ　ｉｎｔｅｒｌｅａｖｅｒ［Ｊ］．Ｐｒｏｃｅｅｄｉｎｇ　ｏｆ　Ｏｐｔｉｃａｌ　Ｆｉｂｅｒ　Ｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎ　Ｃｏｎｆｅｒｅｎｃｅ　ａｎｄ　Ｅｘｈｉｂｉｔ（ＯＦＣ’２００１４），２００１，３：ＷＤＤ８０—１一ＷＤＤ８０—３．　ｔ　Ｍ　Ｋ．Ｖａｎ　Ｄａｍ　Ｃ．ＰＨＡＳＡＲ—ｂａｓｅｄ　ＷＤＭ—ｄｅｖｉｃｅｓ：Ｐｒｉｎｃｉｐｌｅｓ，ｄｅｓｉｇｎ　ａｎｄ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ［Ｊ］．ＩＥＥＥ　Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　［３］　ＳｍｉＳｅｌｅｃｔｅｄ　Ｔｏｐｉｃｓ　ｉｎ　Ｑｕａｎｔｕｍ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ，１９９６，２（２）：２３６—２５０．　—ｙａｎ．ＬＥＩ　Ｈｏｎｇ－ｂｉｎｇ．ＹＡＮＧ　Ｑｉｎ－ｑｉｎｇ，ｅｔ　ａ１．Ｓｉｍｐｌｅ　ｍｅｔｈｏｄ　ｆｏｒ　ｄｅｓｉｇｎｉｎｇ　１×８　ａｒｒａｙｅｄ—ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｇｒａｔｉｎｇ　［４］　ＯＵ　Ｈａｉｍｕｈｉ／ｄｅｍｕｌｔｉｐｌｅｘｅｒｓ［Ｊ］．Ｃｈｉｎｅｓｅ　Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒｓ，２０００，２１（８）：７９８—８０２（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）．　ａ　Ｋｅ－ｍｉａｏ，Ｌｉ　Ｂａｉ－ｙａｎｇ，ｅｔ　ａ１．Ｓｉｌｉｃａ—ｂａｓｅｄ　ａｒｒａｙｅｄ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｇｒａｔｉｎｇ　ｗｉｔｈ　ｆｌａｔｔｅｎｅｄ　ｓｐｅｃｔｒａｌ　ｒｅｓｐｏｎｓｅ　［５］　Ｔａｎｇ　Ｙａｎ－ｚｈｅ，Ｊｉｕｓｉｎｇ　ａ　ｍｕｈｉｍｏｄｅ　ｉｎｔｅｒｆｅｒｅｎｃｅ　ｃｏｕｐｌｅｒ［Ｊ］．Ｃｈｉｎｅｓｅ　Ｐｈｙｓｉｃｓ　Ｌｅｔｔｅｒｓ，２００４，２１（６）：１　０６４—１　０６６．　Ｇｒｅｅｒ　Ｋ　Ａ．Ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｃｏｎｃａｖｅ　ｇｒａｔｉｎｇｓ　ｉｎ　ｐｌａｎａｒ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅｓ［Ｊ］．ＩＥＥＥ　Ｐｈｏｔｏｎｉｃｓ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ　Ｌｅｔｔｅｒｓ，１９９５，７　［６］　Ｍｃ（３）：３２４－３２６．　Ｙｏｓｈｉｍｕｒａ　Ｈ，Ｔａｋａｉ　Ｎ，Ａｓａｋｕｒａ　Ｔ．Ｆａｒ－ｆｉｅｌｄ　ａｎａｌｙｓｉｓ　ｏｆ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｎｇ　ｓｕｐｅｒｍｏｄｅｓ　ｒａｄｉａｔｅｄ　ｆｒｏｍ　ｐｈａｓｅ－ｌｏｃｋｅｄ　ａｒｒａｙ　ｌａｓｅｒｓ　［７］　［Ｊ］．ＩＥＥＥ　Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｑｕａｎｔｕｍ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ，１９９４，３０（２）：２２２—２２９．　Ｆｕ－ｙｕａｎ，ＬＩＮ　Ｂｉｎ，ＣＨ　ＥＮ　Ｙｕ－ｑｉｎｇ．Ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ　ｏｆ　ｐｌａｎａｒ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　ｉｎ　ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ　ｍｏｄｅ［Ｊ］．Ｌａｓｅｒ　［８３　ＧＵＯ　＆Ｉｎｆｒａｒｅｄ．２００２．３２（５）：３２３—３２６（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）．　９］　ＴＥＮＧ　Ｓｈｕ—ｙｕｎ，ＬＩＵ　Ｌｉ—ｒｅｎ，ＬＵＡＮ　Ｚｈｕ，ｅｔ　ａ１．Ａｘｉａｌ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｇａｕｓｓｉａｎ　ｂｅａｍ　ｌｉｍｉｔｅｄ　ｂｙ　ａ　ｈａｒｄ—ｅｄｇｅｄ　ａｐｅｒｔｕｒｅ　维普资讯 http://www.cqvip.com

８８　Ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒ　Ｐｈｏｔｏｎｉｃｓ　ａｎｄ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ　Ｆｅｂ．２００７　［Ｊ］．Ｃｈｉｎｓｅｓ　Ｏｐｔｉｃｓ　Ｌｅｔｔｅｒｓ，２００４，２（７）：３７６—３７８．　［１Ｏ］ＴＥＮＧ　Ｓｈｕ—Ｙｕｎ，ＬＩＵ　Ｌｉ—ｒｅｎ，ＷＡＮ　Ｉ　ｉｎｇ－ｙｕ，ｅｔ　ａ１．Ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｇａｕｓｓｉａｎ　ｂｅａｍ　ｌｉｍｉｔｅｄ　ｂｙ　ａｎ　ａｐｅｒｔｕｒｅ［Ｊ］．Ａｃｔａ　Ｏｐｔｉｃａ　Ｓｉｎｉｃａ，２００５，２５（２）：１５７—１６０（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）．　［１１］Ｆｕ　ｗｅｎ．ｙｕ，ＬＩＵ　Ｚｈｅｎｇ－ｑｉ．Ｄｉｆｆｒａｃｔｉ。ｎ。ｆ　Ｇａｕｓｓｉａｎ　ｂｅａｍ　ｂｙ　ａ　ｓｌｉｔ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ［Ｊ］．Ｊｏｕｒｎａｌ。ｆ　Ｋａｓｈｇａｒ　Ｔｅａｃｈｅｒｓ　ｃ。１１ｅｇｅ，　２００４，２５（６）：２４—２６（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）．　［１２］　ＦＵ　Ｗｅｎ－ｙｕ，ＬＩＵ　Ｚｈｅｎｇ－ｑｉ．Ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｇａｕｓｓｉａｎ　ｂｅａｍ　ｂｙ　ａ　ｒｅｃｔａｎｇｕｌａｒ　ａｐｅｒｔｕｒｅ［Ｊ］．Ｃｏｌｌｅｇｅ　Ｐｈｙｓｉｃｓ，２００５，２４（８）：　３４－３７（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）．　［１３］　ＧＵ　Ｙｏｎｇ－ｊｉａｎ．Ｐｒｅｃｉｓｅ　ｃａｌｃｕｌａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｌｉｔ　ｗｉｄｔｈ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔ　ｏｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｌａｓｅｒ　ｂｅａｍ　ａｔ　ａ　ｓｌｉｔ［Ｊ］．Ｐｈｙｓｉｃａｌ　Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔ　ｏｆ　Ｃｏｌｌｅｇｅ，２０００，１３（４）：２７—２９（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）．　［１４］　Ｇａｓｋｉｌｌ　Ｊ　Ｄ．Ｌｉｎｅａｒ　Ｓｙｓｔｅｍ，Ｆｏｕｒｉｅｒ　Ｔｒａｎｓｆｏｒｍｓ，ａｎｄ（）ｐｌｉｅｓ［Ｍ］．　Ｎｅｗ　Ｙｏｒｋ：Ｊｏｈｎ　Ｗｉｌｌｙ　ａｎｄ　Ｓｏｎｓ，Ｉｎｃ，１９７８．３８５一　３９０．　［１５］　ｗｕ　Ｃｈｏｎｇ－ｑｉｎｇ．Ｏｐｔｉｃａｌ　Ｗａｖｅｇｕｉｄｅ　Ｔｈｅｏｒｙ［Ｍ］．Ｂｅｉｊｉｎｇ：Ｔｓｉｎｇｈｕａ　Ｕｎｖｅｒｓｉｔｙ　Ｐｒｅｓｓ，２０００．１—２４（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）．　［１６３　ＧＵＯ　Ｆｕ－ｙｕａｎ，ＬＩＮ　Ｂｉｎ，ＣＨＥＮ　Ｙｕ—ｑｉｎｇ．Ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ　ａｎａｌｙｓｉｓ　ｏｆ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｐｌａｎａｒ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ［Ｊ］．Ａｃｔａ　Ｏｐｔｉｃａ　Ｓｉｎｉｃａ，２００２，２２（１２）：１　５１３—１　５１７（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）．　［１７］　ＳＨＡＮＧＧＵＡＮ　Ｃｈｅｎｇ—ｍｕ—ｓｈｅｎｇ，ＧＵＯ　Ｆｕ—ｙｕａｎ，ＬＵ　Ｙｏｎｇ．　Ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ　ｏｆ　ｆａｒ　ｆｉｅｌｄ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ＴＥ０　ｍｏｄｅ　ｉｎ　ａ　ｐｌａｎａｒ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ［Ｊ］．Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　０ｐｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ　Ｌａｓｅｒ，２００４，　１５（３）：２９９—３０２（ｉｎ　Ｃｈｉｎｅｓｅ）．　Ｂｉｏｇｒａｐｈｙ：　ＬＩＬｉａｎ。ｈｕａｎｇ（１９８１一），ｍａｌｅ，ａ　ｎａｔｉｖｅ　ｏｆ　Ｑｕａｎｚｈｏｕ　ｃｉｔｙ，Ｆｕｊｉａｎ　ｐｒｏｖｉｎｃｅ，Ｃｈｉｎａ．Ｈｅ　ｉｓ　ａ　ｍａｓｔｅｒ　ｓｔｕｄｅｎｔ　ｉｎ　ｔｈｅ　Ｓｃｈｏｏｌ　ｏｆ　Ｐｈｙｓｉｃｓ　ａｎｄ　Ｏｐｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｆｕｊｉａｎ　Ｎｏｒｍａｌ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ．Ｈｉｓ　ｍａｉｎ　ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｉｎｔｅｒｅｓｔ　ｉｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｉｅｌｄ　ｏｆ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｗａｖｅｇｕｉｄｅ．　Ｅ－ｍａｉｌ：ｌｌｈ０６５＠１２６．ｃｏｍ　（Ｃｏｎｔｉｎｕｅｄ　ｆｒｏｍ　ｐａｇｅ　８２）　［２］Ｇｈａｎｂａｒｉ　Ｍ．Ｖｉｄｅｏ　Ｃｏｄｉｎｇ：Ａｎ　Ｉｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ　ｔｏ　Ｓｔａｎｄａｒｄ　Ｃｏｄｅｃｓ［Ｍ］．Ｌｏｎｄｏｎ：ｔｈｅ　Ｉｎｓｔｉｔｕｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｓ，　１９９９．　［３］　Ｇｒｕｗｅ　Ｍ．Ｈｉｇｈ　ｓｐｅｅｄ　ｍｕｌｔｉｐｌｅｘｅｄ　ｐｉｐｅｌｉｎｅｄ　ｏｐｔｏｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ　ｄｅｖｉｃｅｓ：ＣＣＤ　ａｎｄ　ＥＢＣＣＤｓ［Ｊ］．Ｎｕｃｌｅａｒ　Ｉｎｓｔｒｕｍｅｎｔｓ　ａｎｄ　Ｍｅｔｈｏｄｓ　ｉｎ　Ｐｈｙｓｉｃｓ　Ｒｅｓｅａｒｃｈ　Ａ，１９９７，３８７：２８２—２８５．　［４］　Ｌｉｔｗｉｌｌｅｒ　Ｄ．ＣＣＤ　ｖｓ．ＣＭＯＳ：Ｆａｃｔｓ　ａｎｄ　Ｆｉｃｔｉｏｎ［Ｊ］．Ｐｈｏｔｏｎｉｃｓ　Ｓｐｅｃｔｒａ，２００１，（ｉ）：１５４—１５８．　［５］　Ｓａｄｋａ　Ａ　Ｈ．Ｃｏｍｐｒｅｓｓｅｄ　Ｖｉｄｅｏ　Ｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎｓ［Ｍ］．ＵＳＡ：Ｊｏｈｎ　Ｗｉｌｅｙ＆Ｓｏｎｓ，Ｌｔｄ．，２００２．　［６］　Ｍｏｎａｃｏｓ　Ｓ　Ｐ，Ｌａｍ　Ｒ　Ｋ，Ｐｏｒｔｉｌｌｏ　Ａ　Ａ，ｅｔ　ａ１．Ｄｅｓｉｇｎ　ｏｆ　ａｎ　ｅｖｅｎｔ—ｄｒｉｖｅｎ，ｒａｎｄｏｍ—ａｃｃｅｓｓ，ｗｉｎｄｏｗｉｎｇ　ＣＣＤ－ｂａｓｅｄ　ｃａｍｅｒａ　［Ｊ］．Ｐｒｏｃｅｅｄｉｎｇｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　Ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ　ｏＳｃｉｅｔｙ　ｆｏｒ　Ｏｐｔｉｃａｌ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇｓ，２００３，４　９７５：１１５－１２５．　［７］　Ｐｏｔｔｅｒ　Ｓ　Ｍ，Ｍａｒｔ　Ａ　Ｎ，Ｐｉｎｅ　Ｊ．Ｈｉｇｈ—ｓｐｅｅｄ　ＣＣＤ　ｍｏｖｉｅ　ｃａｍｅｒａ　ｗｉｔｈ　ｒａｎｄｏｍ　ｐｉｘｅｌ　ｓｅｌｅｃｔｉｏｎ　ｆｏｒ　ｎｅｕｒｏｂｉｏｌｏｇｙ　ｒｅｓｅａｒｃｈ［Ｊ］．　Ｐｒｏｃｅｅｄｉｎｇｓ　ｏｆ　ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ　ｓｏｃｉｅｔｙ　ｆｏｒ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇｓ，１９９７，２　８６９：２４３—２５３．　［８］　Ｐｈｉｌｉｐｓ：Ｄａｔａ　Ｈａｎｄｂｏｏｋ　ＩＣ２０“８０Ｃ５１一Ｂａｓｅｄ　８　Ｂｉｔ　Ｍｉｃｒｏ　ｃｏｎｔｒｏｌｌｅｒｓ”［Ｋ］．１９９７．　［９］　Ｆａｒｒｅｌｌ　Ｔ　Ｄ　Ｆ．Ｔｉｍｅ　ｄｅｌａｙ　ａｎｄ　ｉｎｔｅｒｇｒａｔｉｏｎ　ｆｒｏ　ａｓｔｒｏｎｏｍｉｃａｌ　ｒｅｓｅａｒｃｈＥＤ］．Ｋｉｎｇｓｔｏｎ：ｔｈｅ　Ｒｏｙａｌ　Ｍｉｌｉｔａｒｙ　Ｃｏｌｌｅｇｅ　ｏｆ　Ｃａｎａｄａ　（Ｐｈｙｓｉｃｓ　Ｄｅｐａｒｔｍｅｎｔ），２０００．　Ｂｉｏｇｒａｐｈｙ：　ＬＩＵＷｅｎ－ｊｉｎｇ（１９７１一），ｆｅｍａｌｅ，ａ　ｌｅｃｔｕｒｅｒ，ａ　ｎａｔｉｖｅ　ｏｆ　Ｓｈａｎｘｉ　ｐｒｏｖｉｎｃｅ，Ｃｈｉｎａ．Ｎｏｗ　ｓｈｅ　ｉｓ　ｐｕｒｓｕｉｎｇ　ａｆｔｅｒ　ｔｈｅ　Ｐｈ．Ｄ．ｄｅｇｒｅｅ　ｉｎ　Ｃｏｌｌｅｇｅ　ｏｆ　Ｌｉｆｅ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　ａｎｄ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｊｉｎａｎ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ．Ｈｅｒ　ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｉｎｔｅｒｅｓｔ　ｉｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｉｅｌｄ　ｏｆ　ｉｍａｇｅ　ｐｒｏｃｅｓｓｉｎｇ　ｓｙｓｔｅｍ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ＣＣＤ　ｉｍａｇｅ　ｓｅｎｓｏｒ．　Ｅ－ｍａｉｌ：ｎ—ｌｉ　ｕ＠ｓｉｎａ．ｃｏｍ